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35:. The Dirac adjoint is motivated by the need to form well-behaved, measurable quantities out of Dirac spinors, replacing the usual role of the
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1115:
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46:, some textbooks do not provide a name for the Dirac adjoint but simply call it "
779:
413:{\displaystyle \psi ^{\dagger }\mapsto \psi ^{\dagger }\lambda ^{\dagger }}
633:{\displaystyle \gamma ^{0}\lambda ^{\dagger }\gamma ^{0}=\lambda ^{-1}}
693:{\displaystyle {\bar {\psi }}\mapsto {\bar {\psi }}\lambda ^{-1}}
130:{\displaystyle {\bar {\psi }}\equiv \psi ^{\dagger }\gamma ^{0}}
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853:{\displaystyle J^{\mu }=c{\bar {\psi }}\gamma ^{\mu }\psi }
367:
The
Hermitian adjoint of a spinor transforms according to
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Dirac adjoints, in contrast, transform according to
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799:for a spin-1/2 particle field can be written as
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8:
867:is the speed of light and the components of
1032:{\displaystyle \rho =\psi ^{\dagger }\psi }
42:Possibly to avoid confusion with the usual
306:{\displaystyle \psi \mapsto \lambda \psi }
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82:. Then its Dirac adjoint is defined as
1083:An Introduction to Quantum Field Theory
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894:
447:{\displaystyle \psi ^{\dagger }\psi }
226:Spinors under Lorentz transformations
7:
1066:B. Bransden and C. Joachain (2000).
1081:M. Peskin and D. Schroeder (1995).
736:transforms as a Lorentz scalar and
729:{\displaystyle {\bar {\psi }}\psi }
1098:Quantum Field Theory in a Nutshell
873:represent the probability density
14:
1000:the probability density becomes
640:, the transformation reduces to
281:of some Lorentz transformation,
160:{\displaystyle \psi ^{\dagger }}
1100:, Princeton University Press.
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877:and the probability 3-current
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790:Using the Dirac adjoint, the
942:and using the relation for
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1055:Rarita–Schwinger equation
279:projective representation
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