1984:
1537:
1163:
1532:{\displaystyle {\frac {1}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r{\frac {\partial }{\partial r}}\left({\frac {1}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r{\frac {\partial \varphi }{\partial r}}\right)\right)\right)+{\frac {2}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{4}\varphi }{\partial \theta ^{2}\partial r^{2}}}+{\frac {1}{r^{4}}}{\frac {\partial ^{4}\varphi }{\partial \theta ^{4}}}-{\frac {2}{r^{3}}}{\frac {\partial ^{3}\varphi }{\partial \theta ^{2}\partial r}}+{\frac {4}{r^{4}}}{\frac {\partial ^{2}\varphi }{\partial \theta ^{2}}}=0}
1970:
865:
580:
514:
860:{\displaystyle {\partial ^{4}\varphi \over \partial x^{4}}+{\partial ^{4}\varphi \over \partial y^{4}}+{\partial ^{4}\varphi \over \partial z^{4}}+2{\partial ^{4}\varphi \over \partial x^{2}\partial y^{2}}+2{\partial ^{4}\varphi \over \partial y^{2}\partial z^{2}}+2{\partial ^{4}\varphi \over \partial x^{2}\partial z^{2}}=0.}
290:
509:{\displaystyle \nabla ^{4}\varphi =\sum _{i=1}^{n}\sum _{j=1}^{n}\partial _{i}\partial _{i}\partial _{j}\partial _{j}\varphi =\left(\sum _{i=1}^{n}\partial _{i}\partial _{i}\right)\left(\sum _{j=1}^{n}\partial _{j}\partial _{j}\right)\varphi .}
1018:
920:
1105:
1894:
135:
1632:
171:
89:
1140:
568:
541:
233:
198:
2115:
925:
253:
1815:
1776:
1737:
1702:
1667:
1952:
1923:
285:
1023:
1983:
1831:
878:
94:
2050:
2034:
2019:
1828:, so are biharmonic functions in 2 variables. The general form of a biharmonic function in 2 variables can also be written as
1554:
140:
58:
28:
872:
574:
264:
1969:
570:
because the former makes clear which of the indices of the four nabla operators are contracted over.
44:
1118:
32:
516:
Because the formula here contains a summation of indices, many mathematicians prefer the notation
1975:
1955:
1825:
1821:
1779:
1740:
546:
519:
211:
176:
2088:
2069:
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2030:
2015:
1997:
1157:
1150:
36:
238:
1785:
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1707:
1672:
1637:
1540:
1928:
1899:
2091:
2072:
1989:
270:
2109:
1013:{\displaystyle \nabla ^{4}\left({1 \over r}\right)={3(15-8n+n^{2}) \over r^{5}}}
40:
20:
1965:
2096:
2077:
205:
43:. Specifically, it is used in the modeling of thin structures that react
915:{\displaystyle \left(\mathbb {R} ^{n}\setminus \mathbf {0} \right)}
1539:
which can be solved by separation of variables. The result is the
1100:{\displaystyle r={\sqrt {x_{1}^{2}+x_{2}^{2}+\cdots +x_{n}^{2}}}.}
201:
2027:
1889:{\displaystyle \operatorname {Im} ({\bar {z}}f(z)+g(z))}
1931:
1902:
1834:
1788:
1749:
1710:
1675:
1640:
1557:
1166:
1121:
1026:
928:
881:
583:
549:
522:
293:
273:
241:
214:
179:
143:
97:
61:
1153:
is biharmonic, but the converse is not always true.
1946:
1917:
1888:
1809:
1770:
1731:
1696:
1661:
1626:
1551:The general solution to the 2-dimensional case is
1531:
1145:A solution to the biharmonic equation is called a
1134:
1099:
1012:
914:
859:
562:
535:
508:
279:
247:
227:
192:
165:
129:
83:
130:{\displaystyle \nabla ^{2}\nabla ^{2}\varphi =0}
1824:in 2 variables are closely related to complex
8:
1142:is a solution to the biharmonic equation.
1930:
1901:
1845:
1844:
1833:
1787:
1748:
1709:
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1200:
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184:
178:
148:
142:
112:
102:
96:
66:
60:
2116:Elliptic partial differential equations
2012:CRC Concise Encyclopedia of Mathematics
899:
16:Fourth-order PDE in continuum mechanics
1627:{\displaystyle xv(x,y)-yu(x,y)+w(x,y)}
577:the biharmonic equation has the form
166:{\displaystyle \Delta ^{2}\varphi =0}
84:{\displaystyle \nabla ^{4}\varphi =0}
7:
200:, which is the fourth power of the
1507:
1493:
1460:
1447:
1433:
1393:
1379:
1339:
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1256:
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676:
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639:
625:
602:
588:
573:For example, in three dimensional
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524:
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476:
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373:
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181:
145:
109:
99:
63:
14:
1982:
1968:
903:
204:operator and the square of the
2045:. Courier Dover Publications.
2043:Advanced Strength of Materials
2041:J P Den Hartog (Jul 1, 1987).
1941:
1935:
1912:
1906:
1883:
1880:
1874:
1865:
1859:
1850:
1841:
1804:
1792:
1765:
1753:
1726:
1714:
1691:
1679:
1656:
1644:
1621:
1609:
1600:
1588:
1576:
1564:
1135:{\displaystyle {\frac {1}{r}}}
994:
966:
1:
1160:, the biharmonic equation is
29:partial differential equation
563:{\displaystyle \nabla ^{4}}
536:{\displaystyle \Delta ^{2}}
228:{\displaystyle \nabla ^{2}}
193:{\displaystyle \nabla ^{4}}
39:theory and the solution of
2132:
31:which arises in areas of
2029:, Marcel Dekker, 2000.
867:As another example, in
267:, it can be written in
248:{\displaystyle \Delta }
1948:
1919:
1890:
1811:
1810:{\displaystyle u(x,y)}
1772:
1771:{\displaystyle v(x,y)}
1733:
1732:{\displaystyle w(x,y)}
1698:
1697:{\displaystyle v(x,y)}
1663:
1662:{\displaystyle u(x,y)}
1628:
1533:
1136:
1101:
1014:
916:
861:
564:
537:
510:
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330:
281:
249:
229:
194:
167:
131:
85:
2092:"Biharmonic Operator"
2073:"Biharmonic Equation"
1949:
1920:
1891:
1812:
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1629:
1534:
1137:
1102:
1015:
917:
873:real coordinate space
862:
575:Cartesian coordinates
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310:
282:
265:Cartesian coordinates
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520:
291:
271:
261:bilaplacian operator
239:
212:
177:
141:
95:
59:
47:to external forces.
2014:, CRC Press, 2002.
1547:2-dimensional space
1156:In two-dimensional
1147:biharmonic function
1091:
1067:
1049:
875:without the origin
257:biharmonic operator
255:), is known as the
33:continuum mechanics
25:biharmonic equation
2089:Weisstein, Eric W.
2070:Weisstein, Eric W.
2010:Eric W Weisstein,
1976:Mathematics portal
1956:analytic functions
1944:
1915:
1886:
1826:analytic functions
1822:harmonic functions
1807:
1780:harmonic conjugate
1768:
1741:harmonic functions
1729:
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1659:
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533:
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225:
190:
163:
127:
81:
27:is a fourth-order
1998:Harmonic function
1853:
1521:
1487:
1467:
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1353:
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1213:
1190:
1175:
1158:polar coordinates
1151:harmonic function
1130:
1107:which shows, for
1092:
1008:
951:
849:
796:
743:
690:
653:
616:
280:{\displaystyle n}
55:It is written as
37:linear elasticity
2123:
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2101:
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1665:
1660:
1633:
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1630:
1625:
1541:Michell solution
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1458:
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360:
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